５　電気双極子と電気四重極子
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　ここでは数個のプラス-マイナス等しい数の電荷が作る電場や相互作用について考えます。身の回りの多くの物質は見かけ上電気的に中性であっても，分子レベルでは電荷の偏り（永久双極子モーメント）が存在し，これが液体の粘性や固体の強度のような集合体としての特徴を作り出しています。例えば水分子は全体として中性ですが，水素に較べて酸素原子上に電子が偏在しており，水素原子はプラス，酸素原子はマイナスに電荷を帯びています。その結果，水は分子量の割に粘性が高い，沸点が高いなどの性質を持っているのです。一方，不活性ガスのアルゴン原子のように球称性を持っている原子分子は永久双極子モーメントをもっていませんが，そのような分子でも電場の中に置かれると，電子と原子核はそれぞれ反対方向に力を受け，分極（誘起双極子モーメント）が生じます。このように電気双極子は物質の性質を決めるもっとも重要な因子のひとつです。

１．電気双極子（ダイポールモーメント）

［１］　右図のように ”極く近い距離にある等しい正負の電荷の対”　を電気双極子といいます。   （原点に -Q の電荷，z軸方向 d の位置に +Q の電荷）
電気双極子が位置Pに作る静電ポテンシャル　φ　は重ね合わせの原理から各電荷のポテンシャルの和として，

4πε0φ＝	-Q	＋	Q
	｜r｜		｜r −d｜

≒	-Q	＋	Q	＋	Qr　･d
	| r｜		｜r｜		｜r｜3

＝	Q（r　･d　）
	｜r｜3

とテーラー展開できます[#] 。ここで，電気双極子モーメントを，p ＝ Qd　　と定義すると，

φ(r)≒ r　･p ＝ p cosθ 　≡φ(r,θ)　　[球座標] 4πε0｜r｜3 4πε0 r 2

ただし，p ＝｜p ｜，r ＝｜r ｜

［２］　電場 E　はこの勾配から位置ベクトルの微分公式(1)，(4)を用いて，[#]

E （r ） ≒ −∇ φ

＝ −	（r ･p）	∇	1	−	∇(r ･p )
	4πε0		r 3		4πε0　r 3

＝	1		3（r ･p）r	−p
	4πε0　r 3		r 2

球座標表示の φ(r,θ)を微分して[#]，

Er　＝ −	∂φ(r,θ)	＝	2p cosθ
	∂r		4πε0　r 3

Eθ　＝−	∂φ(r,θ)	＝	p sinθ
	r∂θ		4πε0　r 3

となります。

２．電場中の双極子モーメントの受ける偶力

［１］　一様とみなせる電場 Eの中に置かれた電気双極子 p が受ける力 F は偶力（大きさが等しく一つの直線上にない反対方向を向く力）で，力のモーメントN は，

N ＝ r×(-F )＋ （ r ＋ d ）× F
　 ＝ d × F
   ＝ d × QE
   ＝ p × E

となります。N は画面の奥へ方向へ向かうベクトルです。

４．双極子−双極子相互作用

［１］　2つの同種の双極子モーメント間の静電相互作用によるエネルギー U を計算します。

d₁ ＝ （ d_1x，d_1y，d_1z ），d₂ ＝ （ d_2x，d_2y，d_2z ），r ＝ （ x，y，z ）
p₁ ＝ Qd₁ ，   p₂ ＝ Qd₂

として，

4πε0U ＝ Q2		1	−	1	−	1	＋	1
		｜r｜		｜r −d1｜		｜r ＋d2｜		｜r ＋d2−d1｜

≒ Q2		−	r･d1	＋	（r ＋d2）･d1
			｜r｜3		｜r ＋d2｜3

＝ Q2

−

r ･d1

＋

1

−

（r ･d2）

3

（r ＋d2）･d1

｜r｜3

｜r｜

｜r｜3

＝ Q2

−

r ･d1

＋

1

−

3（r ･d2）

＋

3（r ･d2）2

−

（r ･d2）3

（r ＋d2）･d1

｜r｜3

｜r｜3

｜r｜5

｜r｜7

｜r｜9

＝ Q2

d1･d2

−

3（r ･d2）（r ＋d2）･d1

＋

3（r ･d2）2

＋

（r ･d2）3

（r ＋d2）･d1

｜r｜3

｜r｜5

｜r｜7

｜r｜9

＝ Q2			d1･d2	−	3（r ･d2）（r ･d1）	＋O（r-4）
			｜r｜3		｜r｜5

＝		p1･p2	−	3（r ･p2）（r ･p1）	＋O（r-4）
		｜r｜3		｜r｜5

５．電気四重極子

［１］　右図のように，−2Qの電荷が原点にあり，そこからz軸方向±d　の位置に＋Qの電荷がある配置(電荷の符号は逆でもよい)を電気四重極子といいます。この電気四重極子が遠方に作る電位を求めてみましょう。

原点から観測点Pを示す位置ベクトルをr，この位置ベクトルとz軸とのなす角度をθとします。また，正電荷の位置を示すベクトルを，±dとすると，静電荷から点Pを指すベクトルは，

r₁ ＝ r −d
r₂ ＝ r ＋d

となります。ここで， 1/r₁ を展開すると

1	＝	1
r1		（r2−2rdcosθ＋d2）1/2

＝		1		1
		r		（1−（2d/r）cosθ＋（d/r）2）1/2

＝		1		1−	１		−（2d/r）cosθ＋（d/r）2		＋	3		−（2d/r）cosθ＋（d/r）2		2	･････
		r			2					8

＝		1		1＋（d/r）cosθ＋		（3cos2θ−1）	（d/r）2　＋････
		r				2

同様に

１	＝	1		1−（d/r）cosθ＋		（3cos2θ−1）	（d/r）2　＋････
r2		r				2

よって，電気四重極子の形成する電位は，

φ ＝	1			Q	＋	Q	＋	-2Q
	4πε0			r1		r2		r

＝	Q d2（3cos2θ−1）
	4πε0r3

＝	Q d2（3z2−r2）
	4πε0r5

ここで，

3z2−r2＝(x,y,z)		-1	0	0			x
		0	-1	0			y
		0	0	+2			z

と行列計算で表されることに注意すれば，電気四重極子の電気ポテンシャルは，

φ　＝	r ･Qr
	4πε0r5

ただし，

Q＝Q d2		-1	0	0
		0	-1	0
		0	0	+2

は電気四重極テンソルと呼ばれます。　(一般論として，多重極展開と呼ばれるものがあります。[#])

したがって，遠方に形成される電気四重極子の電場は，

Er　＝ −	∂φ(r,θ)	＝	3Q d2（3cos2θ−1）
	∂r		4πε0　r 4

Eθ　＝−	∂φ(r,θ)	＝	6Q d2cosθsinθ
	r∂θ		4πε0　r 4

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極座標表示の電気双極子の作る電場を直交座標系の結果から座標変換して求めてみます。

なお，デカルト座標と極座標表示で使用される変数の関係 [#]，

x ＝ r sinθcosφ　　
y ＝ r sinθsinφ
z ＝ r cosθ

に注意して，まず，デカルト座標系の電場は：

E　＝	1		3（r ･p）r	−p
	4πε0　r 3		r 2

＝	1		3pcosθr	−p
	4πε0　r 3		r

と書き直せます。これを球座標への基底変換，

e_x＝sinθcosφe_r＋cosθcosφe_θ− sinφ e_φ
e_y＝sinθsinφe_r＋cosθsinφe_θ＋ cosφe_φ
e_z＝　　cosθe_r　　　− sinθe_θ

を行うと，

(　　　)の第１項の極座標表示は，r＝re_r　より，

3pcosθr	＝3pcosθer
r

(　　　)の第２項のpの極座標表示は

　　p＝p(cosθe_r−sinθe_θ)

極座標表示の電気双極子の作る電場，E＝E_re_rE_θ＋e_θ＋E_φe_φ

Er ＝	2pcosθ
	4πε0　r 3

Eθ＝	ｐsinθ
	4πε0　r 3

E_φ＝0