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６ 電気変位 ［電束密度］ | |
| f-denshi.com [目次へ] 最終更新日：06/06/18 | ||
真空中に数個の点電荷を扱うならば，クーロンの法則をそのまま用いた取り扱い（ 連立微分方程式を解く ）も可能です。もちろん厳密解となると，３体問題と同じ困難さをともないますが・・・。 しかし，電荷が連続的に分布しているとみなせるほどの多数の荷電粒子の集まり（＝巨視的な物質）の電気的特性を扱う場合は，新たな変数（物理量）を導入した方がずっと便利になります。ここでは平板コンデンサーを実例にとり，物質の電気的な特性を記述するために必要な変数をいくつか導入し，その意味や利用方法を説明します。
［１］ 導体板でできた平板コンデンサーを考えます。右下図のように面積 S の導体が距離 r の間隔を空けて平行に置かれ，電池（直流電源）によって両端に一定の電圧 V がかけられて釣り合っているとします。面積 S に較べて距離 d が小さく ( S-1/2 ＞＞ d )，かつ電圧 V が比較的小さく，導体板の間には均一な電場 E ができているとします。すると，次の関係，
（１）隙間が真空のとき，
Q0 ＝ C0V， ･････（１） ← とりあえず，実験式と考えてください。
V ＝ E ・d ･････（３）
E ＝ Q0 ･････（２） ← ガウスの法則から ε0S
などが成り立ちます。ここで，ε0 は真空中の誘電率[#]，C0 および，C は静電容量と呼ばれるものです。真空の静電容量 C0 はこの式から Q0，V を消去して，
C0 ＝ ε0S d
と書くことができます。
（２）隙間が誘電体のとき，
同じ条件下で導体板のすき間に等方的で均質な誘電体（空気など）を挿入すると，真空の場合に比べて静電容量（＝真電荷）の増加：Q0 → Q が観測されます。しかし，蓄えられる電気量と電圧との間には依然として比例関係が成り立ち，
Q ＝ CV，
が成り立ちます。この変化を電極間の誘電率が変化したためと解釈することもできますが，ここでは，
「誘電体が存在すると，
プラス極側の誘電体表面にはマイナス電荷が誘起され，プラス極のプラス電荷をより安定化し，
マイナス極では反対のことが起こり等量のマイナス電荷が安定化されるため。」
と解釈することにします（右上図参照）。この誘起された電荷量を +q ，-q とし，このq と誘電体挿入前の電荷 Q0 との比を
比電気感受率 χ r ＝ q Q0
と定義しておきましょう。 （ ちなみに，電気感受率(electric susceptibility)： χ≡ ε0χ r [F/m] ）
［３］ さて，右図は電極板の間に誘電体を挿入した時の様子を拡大したものです。点線で囲った部分について，ガウスの法則[#]を適用すると，電極間にしか電場が存在しないことに注意して，
E ・S ＝ （ Q−q ）/ε0
を得ます。これを，
ε0E ・S ＋q ＝ Q
と変形し，さらに，左辺を，
[ 左辺 ] ＝ （ ε0E ＋q / S ） S
＝ （ ε0E ＋P ） S
＝ D ・S ＝ Q (真電荷)＝[右辺]
と変形していきます。ここで，
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を定義して用いました。分極 (electric polarization) P，電気変位 (electric displacement) D の単位はともに ［Cm-2］ です。
［４］ この P と D は，大きさだけでなく方向も考慮したベクトル表記 （ P，D と書く ） が可能です。特に真空中では，P ＝0 （q ＝ 0 なので） なので（５）式は，
D ＝ ε0E ［真空中］
と書けます。
［５］ 一方，電極すき間に等方的な誘電体が存在するときの誘電体表面に誘起されたマイナス電荷から反対極板表面のプラス電荷を指すベクトルd を考えると[#]，この方向は電場ベクトルE と同じ方向（ +Q から -Q への方向 ）なので，分極のベクトル表示は，
（注意： 誘電体が等方的でないときは分極P はテンソルで表されます。⇒「物質・材料の掟参照」）
P ＝ （ q / S ） ･ （d /d ） ← （４）に方向を加味してベクトル化，×（d /d ）［単位ベクトル］
＝ （χ r Q0 / S）d / d ←比電気感受率の定義[#] から
＝ （χ r ε0E ）d / d ←ガウスの法則 [#] から
＝ χ r ε0E ←｜d / d｜＝ 1でE と同じ方向 (等方的な誘電体) なので
＝ χE ･････ （６）
P ＝χE
と書くことができます。ここの最後の（６）で，電気感受率，
χ≡ ε0χ r [F/m] または，[C/(Vm)]
を定義して導入しました。
ちなみに，（４）式を見れば，|P｜= ［Cm-2］は誘電体表面に誘起された面電荷密度 |q/S| ですが，
P ＝ （ q/ S ）( d / d ） ＝ qd / （Sd） ＝p / V0， V0：電極間の体積
と変形すれば，分極 P [C/m2]は双極子モーメントp＝qd [Cm] の体積密度 [Cm/m3] とも解釈できることがわかります。
[5.1] この関係を用いれば，（５）式で示した等方的な誘電体の電気変位（電束密度）D は，ベクトル表記で，
D ＝ ε0E ＋P
＝ （ε0 ＋χrε0） E
＝ εE
D ＝ε0E ＋P ＝εE
となります。 ただし，ε[F/m] は挿入した誘電体の誘電率(permitivity, dielectric constant)と呼ばれ，
ε ＝ （1＋χr）ε0
と定義します。 また，ε/ε0 ＝（1＋χr） を
εr ≡ ε ＝ 1＋χr ε0
と書いて比誘電率といいます。
右上には一様な外部電場E の中に十分に長い円筒形の誘電体を電場と垂直方向に向けて置いたときにできる電気変位，分極，電気力線の概観を断面図で示しています。
「電気力線（電場Ｅ）が不連続であるのに電気変位D （電場＋分極）は途切れることのない連続曲線となる。」
ことに注目して下さい。
［６］ また，電気変位 D ＝εE を用いて，ガウスの法則 [#] は，
D ･n dS ＝ Q ［真電荷］ ⇔ E ･n dS ＝ Q/ε
と書けることはすぐにわかります。D･S ＝ Q でしたね[#]。ここで，ε＝（1＋χr）ε0と定義したεとクーロンの法則におけるεが同じものだと確認してください。さらに，この右辺を閉曲面内の真電荷密度；ρを用いて，
Q ⇒ ρdV
と書き，左辺についてはベクトル解析におけるガウスの定理[#]を用いて書き直すと，
D･ndS ⇒ divD dV
なので，体積積分で表した両辺の中身を等しいとして，2章で結果だけ書いておいた「ガウスの法則の微分形」と呼ばれる表現が得られます。
div D ＝ ｄｉｖ（ε0E ＋P ） ＝ ρ ［ガウスの法則の微分形］ |
なお，ρp ≡−ｄｉｖP を分極電荷密度と定義して用いることもありますので，ついでに覚えておきましょう。
[７] 似たような物理量のまとめ
D ＝εE
P ＝χE D ＝ ε0E ＋P [C/m2]
εr ≡ Q0＋q Q0
χr ＝ q Q0 εr ＝ 1＋χr 無次元量 ε＝ε0εr χ≡ ε0χr ε＝ε0＋χ [F/m]
実はこの辺のところ，教科書によって用語・記号が統一されていない。ときわ台学において比電気感受率χrとしている量を単に電気感受率χとしている教科書も多い。
［１］ 右のような回路において，静電容量 C の平板コンデンサー（ 誘電率 ε ）に電荷が蓄えられていく過程を考えます。この過程では一瞬にしてコンデンサーに電荷が現れるわけでなく，電池から時間をかけて電荷が送られてゆくのでリード線には電流（ I ）が観測されます。また，コンデンサー間には真の電流（荷電粒子の併進運動）は存在しないのですが，電気回路的にみれば，あたかもリード線中と同じ大きさの電流 Ｉ （ ＝ I ） が流れているみなすことも可能です。 この仮想的電流を変位電流と言います。
では，この電流値を求めてみましょう。 電極両端に現れる真電荷量を Q，電束密度（電気変位）を D とすると，Q ＝ DS であることに注意すれば[#]，リード線に流れる電流は，
I ＝ dQ ＝ S dD dt dt
となります。 もちろんこれは変位電流 I に等しい値です。この両辺 S で割って，ベクトル表記すれば，
j ＝ I ＝ ∂D S ∂t
これを変位電流密度といいます。
［２］ また，D ＝ ε0E ＋P より[#]，コンデンサーの間が真空の場合の寄与と物質からの寄与を分離すると，
j ＝ ∂D ＝ ∂ε0E ＋ jp ； ただし， j p ＝ ∂P ∂t ∂t ∂t
ここで， j p を分極電流密度と呼びます。
以上ですが，このページでやったことは，電磁気学で使われる専門用語の定義とその解説であって，新しい法則については何も述べていません。前ページまでも含めてここまでに提示された電磁気学の原理は，「クーロンの法則」 だけです。「ガウスの法則」 というのも出てきましたが，これはクーロンの法則の数学的な言い換えに過ぎません。電磁気学における第２の原理は次のページで述べる「ローレンツ変換則」 です。
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